扫描电压产生方法

因为我们知道一个事实时基发生器不提供扫描电压的精确线性。因此，各种扫描电压产生的方法是为了有一个线性输出。

以下讨论的方法：

指数扫描电路

一个基本锯齿波电压发生器的电路如下图所示:

在电路中，开关S的位置从1变化到2，从而导致电容器交替充放电。这样就得到了如下所示的输出:

在这里，T._年代和T_r分别为扫描时间和回溯时间。显示系统要求回溯时间，以便开始的光束能够在下一个周期开始之前回到它的初始位置。

当开关处于位置1时，电容器充电具有电源电压V.但是，在完全充电之前，开关将其位置改变为2，使电容器能够放电，直到开关再次不会返回位置1。因此，我们可以具有如上所示的输出。电源电压电位也被称为瞄准潜力。

输出处的电压由：

和

当t = t时_年代, V_出(T_年代）= V.₂

此外，在t = t时_r, V_出(T_r）= V.₁

V_年代扫描振幅和是由

从波形中可以看出，当V值较小时，直线电荷和指数电荷几乎相同₂。因此，为了达到更好的线性，扫描电压必须是电源电压的一小部分。

现在，让我们进一步考虑，开关电路由aUJT。

在这里，电路中使用的电容通过电阻R充电_e当V_BB处于正常状态。

在电容器充电时，在达到峰值电位V之前，电容器上的电压呈指数增加_p。当电容在充电过程中达到峰值时，UJT开关打开，导致电容通过B快速放电₁。当跨越电压增加时，电容器上的电压降至V._v。这将导致设备断开，再次开始对电容器进行充电。这样，一个连续的过程产生了锯齿波形，得到的波形如下所示。

因为时间常数依赖于电阻R_e。因此，输出的频率可以根据R的变化而变化_e。在正常情况下，t₂比t小很多₁并且可以忽略近似计算。

在充电时，电容器电压由，

:R_eC =τ也就是时间常数

我们知道，经过充电周期，当V_p变得等于v_c电容器开始放电。

可以写成，

当V_B被忽视了。

因此，充电周期，

看到那个，与充电时间相比，放电时间很小。

因此，t = t₁

波的周期为:

振荡频率为

UJT的开启和关闭状态

我们可以这样写，

引导时基发生器

在这个类别中，为了保持恒定的电流，需要进行自举。

引导是什么?

基本上是一种通过使用反馈系统的过程，将输出的某些部分送回输入，从而增加或减少电路的输入阻抗。

如下图所示:

它由两个晶体管Q₁问：₂二极管的阳极侧与V相连_CC所述阴极侧连接所述输出电容C₂。输出电压是通过电容C的电压₁在电路中使用。

手术:

在t = 0时，V_cc驱动电路，开启Q₁。电容器C₂充电到V_cc通过二极管。施加于Q基部的负触发脉冲₁关闭它。这导致C.₂排出，现在c₁开始收费。由于电容值大，C₂缓慢排放，从而保持恒定的值。

现在，二极管D在斜坡时间是反向偏置的。C提供少量电流₂到C.₁为了充电。在斜坡时间结束时，Q₁答案:C₁然后放电，电压出现在输出端。当D得到正向偏置C₂在充电时恢复其丢失的费用₁。因此，电路产生斜坡输出，如下所示：

米勒扫描发生器

它也称为米勒积分器，产生扫描波形。米勒电路的初始阶段由开关组成，以及如下图所示的定时电路：

电路的其余部分作为放大器部分，发射极跟随器部分作为缓冲放大器具有高输入阻抗和低输出阻抗。这就提供了更高的放大器增益。发电机的扫描速度随R、C、V的变化而变化_BB。

手术:

在这里,晶体管问₄通过施米特触发器输出的负脉冲接通。因此电流通过电阻R₁。这种负电位向前偏置电路中的二极管，但随着C是这里的旁路电容，所以它不会被充电。

应用触发时，会导致Q₄关掉。电路中使用的开关施加10v的电压，使电流流过R₁从而使二极管反向偏置。应用V_BB电位现在通过电阻R充电电容，并在输出产生一个扫描信号。在扫描结束时，电容通过D和Q放电₄。